من الفاصل إلى السعة
في تقريب ثنائي القطب الكهربائي يكون V(t)=−d·E(t) و d=−er. يحدد تكامل الطور الزمني شرط الرنين، بينما يحدد العنصر⟨b|d|a⟩ إمكان الانتقال وشدته. لذلك يجب أن يشتق نموذج المصدر حالات الذرة وقاعدة اتصالها بالإشعاع معًا.
التكافؤ والعزم الزاوي
تكافؤ المدار(−1)^ℓ، ومؤثر الموضع فردي تحت r↦−r. يلزم إذن تكافؤان متعاكسان، ومع كون المؤثر متجهًا نحصل على Δℓ=±1 و Δm=0,±1 وفق الاستقطاب. في أساس j تكون Δj=0,±1 عدا 0→0. تبقى السبينات دون تغيير في التقريب غير المقترن؛ وعند حل البنية النووية تسري قاعدة مماثلة على F.
لا توجد قاعدة E1 عامة تثبت Δn. كما أن وصف «ممنوع» يتعلق بمؤثر وتقريب: قد تسمح عمليات متعددة الفوتونات أو خلط مجال أو عزم متعدد أعلى بقناة أخرى.
مثال 1S–2P
لتكن a=ℏ/(μcα). باستعمال الدالتين الشعاعيتين المطبعتين 1S و 2P، يعطي التكامل الشعاعي وعامل الزاوية للضوء المستقطب على z ما يلي:
أما 1S–2S فينعدم عنصر ثنائي القطب بسبب التكافؤ. يسمح ذلك بفحص نتيجة غير صفرية وأخرى صفرية من المؤثر نفسه، بدل رسم سهم اعتباطي بين مستويين.
المعدلات والفوتونان
لمشع ثنائي القطب معزول في الفراغ، يرتبط معدل القناة المسموح بها بالتردد الزاوي ومربع عنصر ثنائي القطب:
ينبغي جمع القنوات ومراعاة أوزان الحالات الفرعية لحساب العمر. استعمال ν=ΔE/h مكان ω دون عوامل 2π خطأ. في انتقال ثنائي الفوتون متساوي التردد يوفر كل فوتون نصف الفاصل، فيكون تردده ΔE/(2h)؛ وليس الوسيط الافتراضي مرحلة سكانية حقيقية بالضرورة.
الهدف البحثي
الأولوية هي اشتقاق مؤثر إشعاع متجهي من التناظرات نفسها التي تحدد حالات المصدر، ثم حساب عنصر 1S–2P ومنع 1S–2S عند الرتبة ذاتها. تتطلب الأعمار أيضًا كثافة حالات الحقل وحفظ الطاقة وتقريبًا مضبوطًا. عدد نبضات رسم متحرك لا يمثل عمرًا فيزيائيًا دون هذا القاموس.
صلة هذه الصفحة بالمصدر
هذه صياغة عربية بحثية مختصرة ومحررة من الصفحة الإنجليزية المقابلة؛ تحفظ الحسابات الأساسية وتوضح فروضها وحدودها. تتاح المراجع والتفاصيل الأوسع في الأصل الإنجليزي. ليست ترجمة كاملة لكتاب أو ورقة علمية، ولا ادعاءً بإتمام الأهداف المفتوحة.